Mende honetako erronka garrantzitsuenetako bat elektrizitate-iturri jasangarriak eskaintzea da. Energia biltzeko materialen ikerketa-arloak motibazio horretatik datoz, besteak beste, termoelektrikoa1, fotovoltaikoa2 eta termofotovoltaikoa3. Joule-mailako energia biltzeko gai diren materialik eta gailurik ez dugun arren, energia elektrikoa tenperatura-aldaketa periodikoetan bihur dezaketen material piroelektrikoak sentsore4 eta energia-biltzaile5,6,7 hartzen dira. Hemen, energia termiko biltzaile makroskopiko bat garatu dugu, 42 gramo berun-eskandio tantalatoz egindako kondentsadore anitzeko baten moduan, ziklo termodinamiko bakoitzeko 11,2 J energia elektriko sortuz. Modulu piroelektriko bakoitzak 4,43 J cm-3-ko energia elektrikoaren dentsitatea sor dezake ziklo bakoitzeko. Era berean, erakusten dugu 0,3 g-ko pisua duten bi modulu horiek nahikoa direla mikrokontrolagailu eta tenperatura-sentsore txertatuak dituzten energia-biltzaile autonomoak etengabe elikatzeko. Azkenik, erakusten dugu 10 K-ko tenperatura-tarte baterako, kondentsadore anitzeko hauek % 40ko Carnot-en eraginkortasuna lor dezaketela. Propietate hauek honako hauei zor zaizkie: (1) eraginkortasun handia lortzeko fase ferroelektrikoaren aldaketa, (2) galerak saihesteko ihes-korronte baxua eta (3) matxura-tentsio handia. Energia biltzaile piroelektriko makroskopiko, eskalagarri eta eraginkor hauek energia termoelektrikoaren sorkuntza berrimaginatzen ari dira.
Material termoelektrikoetarako behar den espazio-tenperatura gradientearekin alderatuta, material termoelektrikoen energia biltzeak denboran zehar tenperatura-zikloak behar ditu. Horrek ziklo termodinamiko bat esan nahi du, eta hori ondoen deskribatzen da entropia (S)-tenperatura (T) diagramarekin. 1a irudiak material piroelektriko ez-lineal (NLP) baten ST grafiko tipiko bat erakusten du, eskandio-berun tantalatoan (PST) eremu-gidatutako fase-trantsizio ferroelektriko-paraelektriko bat erakusten duena. ST diagramako zikloaren atal urdinak eta berdeak Olson zikloan bihurtutako energia elektrikoari dagozkio (bi atal isotermo eta bi isopolo). Hemen bi ziklo hartzen ditugu kontuan, eremu elektrikoaren aldaketa berdina (eremua piztuta eta itzalita) eta tenperatura-aldaketa ΔT, hasierako tenperatura desberdinekin izan arren. Ziklo berdea ez dago fase-trantsizio eskualdean kokatuta eta, beraz, fase-trantsizio eskualdean kokatutako ziklo urdinak baino azalera askoz txikiagoa du. ST diagraman, zenbat eta azalera handiagoa izan, orduan eta energia handiagoa bilduko da. Beraz, fase-trantsizioak energia gehiago bildu behar du. NLP-n eremu handiko zikloen beharra oso antzekoa da aplikazio elektrotermikoen beharrarekin9, 10, 11, 12, non PST geruza anitzeko kondentsadoreek (MLC) eta PVDF oinarritutako terpolimeroek alderantzizko errendimendu bikaina erakutsi duten duela gutxi. hozte-errendimenduaren egoera 13,14,15,16 zikloan. Hori dela eta, energia termikoa biltzeko interesgarriak diren PST MLCak identifikatu ditugu. Lagin hauek metodoetan guztiz deskribatu dira eta 1 (eskaneatze-mikroskopia elektronikoa), 2 (X izpien difrakzioa) eta 3 (kalorimetria) ohar osagarrietan karakterizatu dira.
a, Entropia (S)-tenperatura (T) grafiko baten zirriborroa, eremu elektrikoa piztuta eta itzalita NLP materialetan aplikatuta, fase-trantsizioak erakusten dituena. Bi energia biltzeko ziklo erakusten dira bi tenperatura-zona desberdinetan. Ziklo urdinak eta berdeak fase-trantsizioaren barruan eta kanpoan gertatzen dira, hurrenez hurren, eta gainazaleko eskualde oso desberdinetan amaitzen dira. b, bi DE PST MLC eraztun unipolar, 1 mm-ko lodierakoak, 0 eta 155 kV cm-1 artean neurtuak 20 °C eta 90 °C-tan, hurrenez hurren, eta dagokien Olsen zikloak. ABCD letrek Olson zikloko egoera desberdinak adierazten dituzte. AB: MLCak 155 kV cm-1-ra kargatu ziren 20 °C-tan. BC: MLC 155 kV cm-1-tan mantendu zen eta tenperatura 90 °C-ra igo zen. CD: MLC 90 °C-tan deskargatzen da. DA: MLC 20 °C-ra hoztuta zero eremuan. Eremu urdina zikloa hasteko behar den sarrera-potentziari dagokio. Eremu laranja ziklo batean bildutako energia da. c, goiko panela, tentsioa (beltza) eta korrontea (gorria) denboraren arabera, b-rekin batera Olson ziklo berean jarraituta. Bi txertaketek zikloko puntu gakoetan tentsioaren eta korrontearen anplifikazioa adierazten dute. Beheko panelean, kurba horiak eta berdeak tenperatura eta energia kurbak adierazten dituzte, hurrenez hurren, 1 mm-ko lodierako MLC baten kasuan. Energia goiko paneleko korronte eta tentsio kurbetatik kalkulatzen da. Energia negatiboa bildutako energiari dagokio. Lau irudietako letra larriei dagozkien urratsak Olson zikloko berdinak dira. AB'CD zikloa Stirling zikloari dagokio (7. ohar gehigarria).
non E eta D eremu elektrikoa eta desplazamendu-eremu elektrikoa diren, hurrenez hurren. Nd zeharka lor daiteke DE zirkuitutik (1b irudia) edo zuzenean ziklo termodinamiko bat abiaraziz. Metodo erabilgarrienak Olsenek deskribatu zituen 1980ko hamarkadan energia piroelektrikoa biltzeko egindako aitzindari lanean17.
1b irudian, 1 mm-ko lodierako PST-MLC laginen bi DE begizta monopolar ageri dira, 20 °C eta 90 °C-tan muntatuta, hurrenez hurren, 0 eta 155 kV cm-1 (600 V) bitarteko tarte batean. Bi ziklo hauek erabil daitezke 1a irudian erakusten den Olson zikloak bildutako energia zeharka kalkulatzeko. Izan ere, Olsen zikloak bi isoeremu-adar ditu (hemen, zero eremua DA adarrean eta 155 kV cm-1 BC adarrean) eta bi adar isotermo (hemen, 20 °С eta 20 °С AB adarrean). (C CD adarrean) Zikloan zehar bildutako energia laranja eta urdineko eskualdeei dagokie (EdD integrala). Bildutako Nd energia sarrerako eta irteerako energiaren arteko aldea da, hau da, 1b irudiko laranja eremua bakarrik. Olson ziklo honek 1,78 J cm-3-ko Nd energia-dentsitatea ematen du. Stirling zikloa Olson zikloaren alternatiba bat da (7. Ohar Osagarria). Karga konstanteko fasera (zirkuitu irekia) errazago iristen denez, 1b iruditik ateratako energia-dentsitatea (AB'CD zikloa) 1,25 J cm-3-ra iristen da. Olson zikloak bildu dezakeenaren % 70 baino ez da hau, baina bilketa-ekipo sinple batek egiten du.
Gainera, Olson zikloan zehar bildutako energia zuzenean neurtu genuen PST MLCa Linkam tenperatura kontrol etapa bat eta iturri neurgailu bat (metodoa) erabiliz energia emanez. Goiko 1c irudiak eta dagokien txertaketetan DE begiztaren Olson ziklo beretik igarotzen den 1 mm-ko lodierako PST MLC berean bildutako korrontea (gorria) eta tentsioa (beltza) erakusten ditu. Korronteak eta tentsioak bildutako energia kalkulatzea ahalbidetzen dute, eta kurbak 1c irudian ageri dira, behean (berdea) eta tenperatura (horia) ziklo osoan zehar. ABCD letrek 1. irudiko Olson ziklo bera adierazten dute. MLCaren karga AB zatian gertatzen da eta korronte baxuan (200 µA) egiten da, beraz, SourceMeter-ek karga behar bezala kontrola dezake. Hasierako korronte konstante honen ondorioa da tentsio kurba (kurba beltza) ez dela lineala D PST potentzial desplazamendu eremu ez-linealagatik (1c irudia, goiko txertaketa). Kargatzearen amaieran, 30 mJ energia elektriko gordetzen dira MLCan (B puntua). Ondoren, MLC berotu egiten da eta korronte negatibo bat (eta beraz, korronte negatibo bat) sortzen da tentsioa 600 V-tan mantentzen den bitartean. 40 s igaro ondoren, tenperatura 90 °C-ko goi-lautadara iritsi zenean, korronte hau konpentsatu egin zen, nahiz eta urrats-laginak zirkuituan 35 mJ-ko potentzia elektrikoa sortu zuen isoeremu honetan (1c irudiko bigarren txertatua, goian). MLC-ko (CD adarra) tentsioa murrizten da, eta ondorioz 60 mJ-ko lan elektriko gehigarria sortzen da. Irteerako energia osoa 95 mJ da. Bildutako energia sarrerako eta irteerako energiaren arteko aldea da, eta horrek 95 – 30 = 65 mJ ematen du. Honek 1,84 J cm-3-ko energia-dentsitateari dagokio, DE eraztunetik ateratako Nd-tik oso gertu dagoena. Olson ziklo honen erreproduzigarritasuna sakonki probatu da (4. ohar osagarria). Tentsioa eta tenperatura gehiago handituz, 4,43 J cm-3 lortu genituen Olsen zikloak erabiliz 0,5 mm-ko lodierako PST MLC batean 750 V-ko (195 kV cm-1) eta 175 °C-ko tenperatura-tarte batean (5. Ohar Osagarria). Hau lau aldiz handiagoa da literaturan Olson ziklo zuzenetarako jakinarazitako errendimendu onena baino, eta Pb(Mg,Nb)O3-PbTiO3 (PMN-PT) film meheetan lortu zen (1,06 J cm-3)18 (cm). 1. Taula Osagarria literaturako balio gehiago ikusteko. Errendimendu hau MLC hauen ihes-korronte oso baxuari esker lortu da (<10−7 A 750 V-tan eta 180 °C-tan, ikus xehetasunak 6. Ohar Osagarrian) —Smith et al.-ek aipatutako puntu erabakigarria19—, aurreko ikerketetan erabilitako materialekin alderatuta17,20. Errendimendu hau MLC hauen ihes-korronte oso baxuari esker lortu da (<10−7 A 750 V-tan eta 180 °C-tan, ikus xehetasunak 6. Ohar Osagarrian) —Smith et al.-ek aipatutako puntu erabakigarria19—, aurreko ikerketetan erabilitako materialekin alderatuta17,20. Эти характеристики были достигнуты благодаря очень низкому току утечки этих MLC (<10–7 °C, А70 и 10 В А75 см. подробности в дополнительном примечании 6) — критический момент, упомянутый Смитом и дритом. 19 — в отличие от к материалам, использованным в более ранних исследованиях17,20. Ezaugarri hauek MLC hauen ihes-korronte oso baxuari esker lortu ziren (<10–7 A 750 V-tan eta 180 °C-tan, ikus 6. ohar osagarria xehetasunetarako) – Smith et al.-ek aipatutako puntu kritikoa 19 – aurreko ikerketetan erabilitako materialekin alderatuta 17,20.由于这些MLC 的泄漏电流非常低（在750 V 和180 °C 时<10-7 A，请参见补充说明6中的详细信息）——Smith 等人19提到的关键点——相比之下，已经达到了这种性能到早期研究中使用的材使用的材料17,20。由于 这些 mlc 的 泄漏 非常 （在 在 在 750 V 和 180 °C 时 <10-7 A ， 参见 补充 膯昸慅 说昻信息））））） — 等 人 19 提到 关键 关键 点 相比之下 相比之下 相比之下 下比之下比之相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比下 相攋下 繋渋相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下，已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料17.20。 Поскольку ток утечки этих MLC очень низкий (<10–7 А при 750 В и 180 °C, см. подробностепол в и 180 °C). примечании 6) — ключевой момент, упомянутый Смитом и др. 19 — для сравнения, были достигнуты эти характеристики. MLC hauen ihes-korrontea oso baxua denez (<10–7 A 750 V eta 180 °C-tan, ikus 6. ohar osagarria xehetasunetarako) – Smith et al.-ek aipatutako puntu gakoa 19 – konparaziorako, errendimendu hauek lortu ziren.aurreko ikerketetan erabilitako materialetara 17,20.
Baldintza berdinak (600 V, 20–90 °C) aplikatu ziren Stirling zikloan (7. ohar osagarria). DE zikloaren emaitzetatik espero bezala, etekina 41,0 mJ izan zen. Stirling zikloen ezaugarri deigarrienetako bat hasierako tentsioa efektu termoelektrikoaren bidez anplifikatzeko duten gaitasuna da. 39rainoko tentsio-irabazia ikusi genuen (15 V-ko hasierako tentsiotik 590 V-ko amaierako tentsioraino, ikus 7.2 irudi osagarria).
MLC hauen beste ezaugarri bereizgarri bat joule-tarteko energia biltzeko bezain handiak diren objektu makroskopikoak direla da. Hori dela eta, prototipo biltzaile bat (HARV1) eraiki genuen 1 mm-ko lodierako 28 MLC PST erabiliz, Torello et al.14-ek deskribatutako plaka paraleloen diseinu bera jarraituz, 7×4 matrize batean, irudian erakusten den bezala. Kolektorean dagoen beroa garraiatzen duen fluido dielektrikoa ponpa peristaltiko batek desplazatzen du bi biltegien artean, non fluidoaren tenperatura konstante mantentzen den (metodoa). 3,1 J arte bildu 2a irudian deskribatutako Olson zikloa erabiliz, eskualde isotermikoak 10 °C eta 125 °C-tan eta isoeremu-eskualdeak 0 eta 750 V-tan (195 kV cm-1). Honek 3,14 J cm-3-ko energia-dentsitateari dagokio. Konbinazio hau erabiliz, neurketak hainbat baldintzatan egin ziren (2b irudia). Kontuan izan 1,8 J lortu zirela 80 °C-ko tenperatura-tarte batean eta 600 V-ko tentsio batean (155 kV cm-1). Hau bat dator aurretik aipatutako 65 mJ-rekin, 1 mm-ko lodierako PST MLC-rako baldintza berdinetan (28 × 65 = 1820 mJ).
a, HARV1 prototipo muntatu baten konfigurazio esperimentala, 1 mm-ko lodierako 28 MLC PST (4 errenkada × 7 zutabe) oinarri hartuta, Olson zikloetan exekutatzen direnak. Lau ziklo-urrats bakoitzerako, tenperatura eta tentsioa ematen dira prototipoan. Ordenagailuak ponpa peristaltiko bat gidatzen du, fluido dielektriko bat zirkulatzen duena depositu hotzaren eta beroaren, bi balbulen eta energia-iturri baten artean. Ordenagailuak termopareak ere erabiltzen ditu prototipora hornitutako tentsioari eta korronteari buruzko datuak eta energia-iturritik konbinaren tenperatura biltzeko. b, Gure 4×7 MLC prototipoak bildutako energia (kolorea) tenperatura-tartearen (X ardatza) eta tentsioaren (Y ardatza) arabera esperimentu desberdinetan.
Biltzeko makinaren bertsio handiago batek (HARV2), 60 PST MLC 1 mm-ko lodierarekin eta 160 PST MLC 0,5 mm-ko lodierarekin (41,7 g material piroelektriko aktibo), 11,2 J eman zituen (8. ohar osagarria). 1984an, Olsenek energia biltzeko makina bat egin zuen, 317 g eztainuz dopatutako Pb(Zr,Ti)O3 konposatuan oinarrituta, 150 °C inguruko tenperaturan 6,23 J elektrizitate sortzeko gai zena (21. erreferentzia). Konbina honetarako, hau da joule tartean eskuragarri dagoen beste balio bakarra. Lortu genuen balioaren erdia baino zertxobait gehiago lortu zuen, eta ia zazpi aldiz kalitate hobea. Horrek esan nahi du HARV2-ren energia-dentsitatea 13 aldiz handiagoa dela.
HARV1 ziklo-periodoa 57 segundokoa da. Honek 54 mW-ko potentzia sortu zuen 1 mm-ko lodierako MLC multzoen 7 zutabeko 4 errenkada erabiliz. Urrats bat gehiago emateko, hirugarren konbinazio bat eraiki genuen (HARV3) 0,5 mm-ko lodierako PST MLC batekin eta HARV1 eta HARV2-ren antzeko konfigurazio batekin (9. Ohar Osagarria). 12,5 segundoko termizazio-denbora neurtu genuen. Honek 25 segundoko ziklo-denbora bati dagokio (9. Irudi Osagarria). Bildutako energiak (47 mJ) 1,95 mW-ko potentzia elektrikoa ematen du MLC bakoitzeko, eta horrek, aldi berean, HARV2-k 0,55 W sortzen dituela imajinatzea ahalbidetzen digu (gutxi gorabehera 1,95 mW × 280 PST MLC 0,5 mm-ko lodierakoa). Horrez gain, bero-transferentzia simulatu genuen Elementu Finituen Simulazioa (COMSOL, 10. Ohar Osagarria eta 2-4 Taula Osagarriak) erabiliz, HARV1 esperimentuei dagozkienak. Elementu finituen modelatzeak ia magnitude-ordena bat handiagoak diren potentzia-balioak (430 mW) aurreikustea ahalbidetu zuen PST zutabe kopuru berarentzat, MLC 0,2 mm-ra mehetuz, ura hozgarri gisa erabiliz eta matrizea 7 errenkada × 4 zutabeetara leheneratuz (-ri gain, 960 mW zeuden depositua konbinatzailearen ondoan zegoenean, 10b irudi osagarria).
Kolektore honen erabilgarritasuna frogatzeko, Stirling ziklo bat aplikatu zitzaion erakusle independente bati, bero-biltzaile gisa 0,5 mm-ko lodierako bi PST MLCz osatua, goi-tentsioko etengailu bat, biltegiratze-kondentsadorea duen baxu-tentsioko etengailu bat, DC/DC bihurgailu bat, potentzia baxuko mikrokontrolagailu bat, bi termopare eta bultzada-bihurgailu bat (11. Ohar Osagarria). Zirkuituak biltegiratze-kondentsadorea hasieran 9V-tan kargatzea eskatzen du eta gero autonomoki funtzionatzea bi MLCen tenperatura -5 °C-tik 85 °C-ra bitartekoa den bitartean, hemen 160 segundoko zikloetan (hainbat ziklo erakusten dira 11. Ohar Osagarrian). Harrigarria bada ere, 0,3 g-ko pisua duten bi MLCk sistema handi hau autonomoki kontrola dezakete. Beste ezaugarri interesgarri bat da tentsio baxuko bihurgailuak 400 V 10-15 V bihurtzeko gai dela % 79ko eraginkortasunarekin (11. Ohar Osagarria eta 11.3 Irudi Osagarria).
Azkenik, MLC modulu hauen eraginkortasuna ebaluatu dugu energia termikoa energia elektriko bihurtzeko. Eraginkortasunaren η kalitate faktorea bildutako energia elektrikoaren Nd dentsitatearen eta Qin emandako beroaren dentsitatearen arteko erlazio gisa definitzen da (12. ohar osagarria):
3a eta 3b irudiek Olsen zikloaren η eraginkortasuna eta ηr eraginkortasun proportzionala erakusten dituzte, hurrenez hurren, 0,5 mm-ko lodierako PST MLC baten tenperatura-tartearen arabera. Bi datu-multzoak 195 kV cm-1-ko eremu elektriko baterako ematen dira. Eraginkortasunak % 1,43ra iristen da, hau da, ηr-ren % 18ren baliokidea. Hala ere, 25 °C-tik 35 °C-ra bitarteko 10 K-ko tenperatura-tarte baterako, ηr-k % 40ko balioak lortzen ditu (3b irudiko kurba urdina). Hau PMN-PT filmetan erregistratutako NLP materialen balio ezagunaren bikoitza da (ηr = % 19) 10 K eta 300 kV cm-1-ko tenperatura-tartean (18. erreferentzia). 10 K-tik beherako tenperatura-tarteak ez ziren kontuan hartu, PST MLC-ren histereesi termikoa 5 eta 8 K artekoa baita. Fase-trantsizioek eraginkortasunean duten eragin positiboa aitortzea funtsezkoa da. Izan ere, η eta ηr-ren balio optimoak ia guztiak Ti = 25 °C-ko hasierako tenperaturan lortzen dira 3a eta b irudietan. Hori fase-trantsizio estu baten ondorioz gertatzen da, eremurik aplikatzen ez denean eta Curie tenperatura TC 20 °C ingurukoa denean MLC hauetan (13. ohar osagarria).
a,b, η eraginkortasuna eta Olson zikloaren (a)\({\eta }_{{\rm{r}}}=\eta /{\eta}_{{\rm{Carnot}} 195 kV cm-1-ko eremu batek eta Ti hasierako tenperatura desberdinek eragindako korronte elektriko maximoarentzat, }}\,\)(b) 0,5 mm-ko lodierako MPC PSTrako, ΔTspan tenperatura-tartearen arabera.
Azken behaketa honek bi ondorio garrantzitsu ditu: (1) edozein ziklo eraginkor TC-tik gorako tenperaturetan hasi behar da eremuak eragindako fase-trantsizio bat (paraelektrikotik ferroelektrikora) gerta dadin; (2) material hauek eraginkorragoak dira TC-tik gertuko exekuzio-denboretan. Gure esperimentuetan eskala handiko eraginkortasunak erakusten diren arren, tenperatura-tarte mugatuak ez digu eraginkortasun absolutu handiak lortzen uzten Carnot-en muga dela eta (\(\Delta T/T\)). Hala ere, PST MLC hauek erakutsitako eraginkortasun bikainak Olsen justifikatzen du "50 °C eta 250 °C arteko tenperaturetan funtzionatzen duen 20. klaseko motor termoelektriko birsortzaile ideal batek % 30eko eraginkortasuna izan dezakeela" aipatzen duenean17. Balio horietara iristeko eta kontzeptua probatzeko, erabilgarria litzateke TC desberdinekin dopatutako PSTak erabiltzea, Shebanov eta Bormanek aztertu zuten bezala. Erakutsi zuten PST-ko TC 3 °C-tik (Sb dopaketa) 33 °C-ra (Ti dopaketa) alda daitekeela 22. Beraz, hipotesi hau egiten dugu: hurrengo belaunaldiko PST MLC dopatuetan edo lehen ordenako fase-trantsizio sendoa duten beste material batzuetan oinarritutako birsortzaile piroelektrikoek potentzia-biltzaile onenekin lehiatu daitezke.
Ikerketa honetan, PSTz egindako MLCak ikertu ditugu. Gailu hauek Pt eta PST elektrodo sorta batez osatuta daude, eta hainbat kondentsadore paraleloan konektatuta daude. PST aukeratu zen EC material bikaina delako eta, beraz, NLP material bikaina izan daitekeelako. 20 °C inguruan lehen ordenako fase ferroelektriko-paraelektriko trantsizio zorrotza erakusten du, eta horrek adierazten du bere entropia aldaketak 1. irudian erakusten direnen antzekoak direla. Antzeko MLCak guztiz deskribatu dira EC13,14 gailuetarako. Ikerketa honetan, 10,4 × 7,2 × 1 mm³ eta 10,4 × 7,2 × 0,5 mm³ MLCak erabili ditugu. 1 mm eta 0,5 mm-ko lodierako MLCak 19 eta 9 PST geruzez egin ziren, hurrenez hurren, 38,6 µm-ko lodierakoak. Bi kasuetan, barneko PST geruza 2,05 µm-ko lodierako platinozko elektrodoen artean jarri zen. MLC hauen diseinuak PSTen % 55 aktiboak direla suposatzen du, elektrodoen arteko zatiari dagozkionak (1. Ohar Osagarria). Elektrodo aktiboaren azalera 48,7 mm2-koa zen (5. Taula Osagarria). MLC PST fase solidoko erreakzio eta galdaketa metodoaren bidez prestatu zen. Prestaketa prozesuaren xehetasunak aurreko artikulu batean deskribatu dira14. PST MLCren eta aurreko artikuluaren arteko desberdintasunetako bat B guneen ordena da, eta horrek PSTn ECren errendimenduan eragin handia du. PST MLCren B guneen ordena 0,75 da (2. Ohar Osagarria), 1400 °C-tan sinterizatuz eta ondoren 1000 °C-tan ehunka orduz erregosiz lortua. PST MLCri buruzko informazio gehiago lortzeko, ikusi 1-3 Ohar Osagarriak eta 5. Taula Osagarria.
Ikerketa honen kontzeptu nagusia Olson zikloan oinarritzen da (1. irudia). Ziklo horretarako, bero eta hotz gordailu bat eta MLC modulu ezberdinetako tentsioa eta korrontea monitorizatu eta kontrolatzeko gai den elikatze-iturri bat behar ditugu. Ziklo zuzen hauek bi konfigurazio desberdin erabili zituzten, hots, (1) Linkam moduluak Keithley 2410 elikatze-iturri batera konektatutako MLC bat berotzen eta hozten, eta (2) hiru prototipo (HARV1, HARV2 eta HARV3) paraleloan iturri-energia berarekin. Azken kasu honetan, fluido dielektriko bat (5 cP-ko biskositatea duen silikona-olioa 25 °C-tan, Sigma Aldrich-etik erosia) erabili zen bi gordailuen (beroa eta hotza) eta MLCaren arteko bero-trukerako. Gordailu termikoa fluido dielektrikoz betetako eta plaka termikoaren gainean jarritako beirazko ontzi batez osatuta dago. Biltegiratze hotza ur-bainu batez osatuta dago, fluido dielektrikoa duten likido-hodiekin, urez eta izotzez betetako plastikozko ontzi handi batean. Bi hiru bideko pintza-balbula (Bio-Chem Fluidics-etik erosiak) konbinatzailearen mutur bakoitzean jarri ziren fluidoa biltegi batetik bestera behar bezala aldatzeko (2a irudia). PST-MLC paketearen eta hozgarriaren arteko oreka termikoa bermatzeko, zikloaren iraupena luzatu zen sarrerako eta irteerako termopareek (PST-MLC paketetik ahalik eta hurbilen) tenperatura bera erakutsi arte. Python script-ak tresna guztiak (iturri-neurgailuak, ponpak, balbulak eta termopareak) kudeatzen eta sinkronizatzen ditu Olson ziklo zuzena exekutatzeko, hau da, hozgarri-begizta PST pilaren bidez ziklokatzen hasten da iturri-neurgailua kargatu ondoren, Olson ziklo jakin baterako nahi den tentsio aplikatuan berotu daitezen.
Bestela, bildutako energiaren neurketa zuzen hauek metodo zeharkakoekin baieztatu ditugu. Metodo zeharkako hauek tenperatura desberdinetan bildutako desplazamendu elektrikoan (D) – eremu elektrikoan (E) eremu-begiztetan oinarritzen dira, eta bi DE begizten arteko azalera kalkulatuz, zehaztasunez kalkula daiteke zenbat energia bildu daitekeen, 2. irudiko .1b irudian erakusten den bezala. DE begizta hauek ere Keithley iturri-neurgailuak erabiliz biltzen dira.
Hogeita zortzi PST MLC, 1 mm-ko lodierakoak, 4 ilara eta 7 zutabeko plaka paraleloen egitura batean muntatu ziren, erreferentzian deskribatutako diseinuaren arabera. 14. PST-MLC ilaren arteko fluido-tartea 0,75 mm-koa da. Horretarako, zinta itsasgarri bikoitzeko zerrendak gehitu behar dira PST MLC-aren ertzetan likido-tarte gisa. PST MLC elektrikoki paraleloan konektatuta dago elektrodo-eroaleekin kontaktuan dagoen zilarrezko epoxi zubi batekin. Ondoren, kableak zilarrezko epoxi erretxinarekin itsatsi ziren elektrodo-terminalen alde bakoitzean, elikatze-iturrira konektatzeko. Azkenik, egitura osoa poliolefinazko mahukan sartu zen. Azken hau fluido-hodiari itsatsita dago zigilatze egokia bermatzeko. Azkenik, 0,25 mm-ko lodierako K motako termopareak eraiki ziren PST-MLC egituraren mutur bakoitzean, sarrerako eta irteerako likidoaren tenperaturak kontrolatzeko. Horretarako, lehenik mahuka zulatu behar da. Termoparea instalatu ondoren, lehen bezala itsasgarri bera aplikatu termoparearen mahuka eta kablearen artean zigilua berreskuratzeko.
Zortzi prototipo bereizi eraiki ziren, horietatik lauk 40 0,5 mm-ko lodierako MLC PST zituzten, 5 zutabe eta 8 errenkada dituzten plaka paralelo gisa banatuta, eta gainerako laurek 15 1 mm-ko lodierako MLC PST zituzten bakoitzak, 3 zutabe × 5 errenkada dituzten plaka paraleloen egituran. Erabilitako PST MLC kopuru osoa 220 izan zen (160 0,5 mm-ko lodierakoak eta 60 PST MLC 1 mm-ko lodierakoak). Bi azpiunitate hauei HARV2_160 eta HARV2_60 deitzen diegu. HARV2_160 prototipoko likido-tartea 0,25 mm-ko lodierako bi alde bikoitzeko zintaz osatuta dago, bien artean 0,25 mm-ko lodierako alanbre batekin. HARV2_60 prototipoarentzat, prozedura bera errepikatu genuen, baina 0,38 mm-ko lodierako alanbrea erabiliz. Simetriarako, HARV2_160 eta HARV2_60-k beren fluido-zirkuituak, ponpak, balbulak eta alde hotza dituzte (8. Ohar Osagarria). Bi HARV2 unitatek bero-biltegi bat partekatzen dute, 3 litroko ontzi bat (30 cm x 20 cm x 5 cm), bi plaka beroren gainean, iman birakariekin. Zortzi prototipo indibidual guztiak elektrikoki paraleloan konektatuta daude. HARV2_160 eta HARV2_60 azpiunitateek aldi berean lan egiten dute Olson zikloan, eta horrek 11,2 J-ko energia-bilketa sortzen du.
Jarri 0,5 mm-ko lodierako PST MLC poliolefinazko mahuka batean, alde bikoitzeko zinta eta alanbrearekin bi aldeetan, likidoa isurtzeko lekua sortzeko. Tamaina txikia zuenez, prototipoa balbula bero edo hotz baten ondoan jarri zen, ziklo-denborak minimizatuz.
PST MLC-n, eremu elektriko konstante bat aplikatzen da berotze-adarrean tentsio konstante bat aplikatuz. Ondorioz, korronte termiko negatibo bat sortzen da eta energia gordetzen da. PST MLC berotu ondoren, eremua kentzen da (V = 0), eta bertan gordetako energia iturri-kontagailura itzultzen da, eta hori bildutako energiaren beste ekarpen bati dagokio. Azkenik, V = 0 tentsioa aplikatuta, MLC PST-ak hasierako tenperaturara hozten dira zikloa berriro has dadin. Fase honetan, energia ez da biltzen. Olsen zikloa Keithley 2410 SourceMeter bat erabiliz exekutatu genuen, PST MLC-a tentsio-iturri batetik kargatuz eta korronte-parekatzea balio egokira ezarriz, kargatze-fasean puntu nahikoa bildu zitezen energia-kalkulu fidagarriak egiteko.
Stirling zikloetan, PST MLCak tentsio iturri moduan kargatu ziren hasierako eremu elektrikoaren balio batean (hasierako tentsioa Vi > 0), kargatzeko urratsak 1 s inguru iraun dezan (eta energiaren kalkulu fidagarri bat egiteko nahikoa puntu bildu direnean) eta tenperatura hotz batean. Stirling zikloetan, PST MLCak tentsio iturri moduan kargatu ziren hasierako eremu elektrikoaren balio batean (hasierako tentsioa Vi > 0), kargatzeko urratsak 1 s inguru iraun dezan (eta energiaren kalkulu fidagarri bat egiteko nahikoa puntu bildu direnean) eta tenperatura hotz batean. В циклах Стирлинга PST MLC заряжались в режиме источника напряжения при начальном знач электрического поля (начальное напряжение Vi > 0), желаемом податливом токе, так что этатап заление заливом токе 1 с (и набирается достаточное количество точек для надежного расчета энергия) eta холодная tenperatura. Stirling PST MLC zikloetan, tentsio iturri moduan kargatu ziren eremu elektrikoaren hasierako balioan (hasierako tentsioa Vi > 0), nahi zen etekin-korrontean, kargatze-etapak 1 s inguru iraun dezan (eta energia-kalkulu fidagarri bat egiteko puntu kopuru nahikoa biltzen den bitartean) eta tenperatura hotzetan.在斯特林循环中，PST MLC 在电压源模式下以初始电场值（初始电压Vi > 0）充电，所需的顺应电流使得充电步骤大约需要1秒（并且收集了足够的点以可靠地计算能量）和低温。 Ziklo nagusian, PST MLC-a hasierako eremu elektrikoaren balioan kargatzen da (hasierako tentsioa Vi > 0) tentsio-iturri moduan, beharrezko konpliantzia-korronteak segundo 1 inguru behar izan dezan karga-urratserako (eta nahikoa puntu bildu ditugu (energia) eta tenperatura baxua modu fidagarrian kalkulatzeko). В цикле Стирлинга PST MLC заряжается в режиме источника напряжения с начальным значальным значается в режиме источника напряжения с начальным значальным значается поля (начальное напряжение Vi > 0), требуемый ток податливости таков, что этап зарядки зарядки зано кома набирается достаточное количество точек, чтобы надежно рассчитать энергию) eta низкие tenperaturak. Stirling zikloan, PST MLC tentsio iturri moduan kargatzen da eremu elektrikoaren hasierako balio batekin (hasierako tentsioa Vi > 0), beharrezko konpliantzia-korrontea kargatze-etapak 1 s inguru irauten duen moduan da (eta puntu kopuru nahikoa biltzen da energia fidagarritasunez kalkulatzeko) eta tenperatura baxuetan.PST MLC berotu aurretik, ireki zirkuitua I = 0 mA-ko egokitze-korronte bat aplikatuz (gure neurketa-iturriak kudea dezakeen gutxieneko egokitze-korrontea 10 nA da). Ondorioz, karga bat geratzen da MJK-ren PST-n, eta tentsioa handitzen da lagina berotzen den heinean. Ez da energiarik biltzen BC besoan, I = 0 mA delako. Tenperatura altua lortu ondoren, MLT FT-ko tentsioa handitzen da (kasu batzuetan 30 aldiz baino gehiago, ikus 7.2 irudi gehigarria), MLK FT deskargatu egiten da (V = 0), eta energia elektrikoa gordetzen da hasierako kargaren balio bererako. Korronte-korrespondentzia bera itzultzen da neurgailu-iturrira. Tentsio-irabaziagatik, tenperatura altuan gordetako energia zikloaren hasieran emandakoa baino handiagoa da. Ondorioz, energia beroa elektrizitate bihurtuz lortzen da.
Keithley 2410 SourceMeter bat erabili genuen PST MLC-ri aplikatutako tentsioa eta korrontea monitorizatzeko. Dagokion energia kalkulatzeko, Keithley-ren iturburu-neurgailuak irakurritako tentsioaren eta korrontearen biderkadura integratzen da, \ (E = {\int }_{0}^{\tau }{I}_({\rm {meas))}\left(t\ right){V}_{{\rm{meas}}}(t)\), non τ periodoaren periodoa den. Gure energia-kurban, energia-balio positiboek MLC PST-ri eman behar diogun energia esan nahi dute, eta balio negatiboek horietatik ateratzen dugun energia eta, beraz, jasotako energia. Bilketa-ziklo jakin baterako potentzia erlatiboa bildutako energia ziklo osoaren τ periodoaz zatituz zehazten da.
Datu guztiak testu nagusian edo informazio gehigarrian aurkezten dira. Materialen gutunak eta eskaerak artikulu honekin batera emandako AT edo ED datuen iturrira zuzendu behar dira.
Ando Junior, OH, Maran, ALO eta Henao, NC Energia biltzeko mikrosorgailu termoelektrikoen garapenaren eta aplikazioen berrikuspena. Ando Junior, OH, Maran, ALO eta Henao, NC Energia biltzeko mikrosorgailu termoelektrikoen garapenaren eta aplikazioen berrikuspena.Ando Junior, Ohio, Maran, ALO eta Henao, NC Energia biltzeko mikrosorgailu termoelektrikoen garapenaren eta aplikazioaren ikuspegi orokorra. Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC 回顾用于能量收集的热电微型发电机的开发和应用。 Ando Junior, OH, Maran, ALO eta Henao, NCAndo Juniorrek (Ohio), Maranek (ALO) eta Henaok (Ipar Carolina) energia biltzeko mikrosorgailu termoelektrikoen garapena eta aplikazioa aztertzen ari dira.curriculuma. laguntza. Energy Rev. 91, 376–393 (2018).
Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. eta Sinke, WC Material fotovoltaikoak: egungo eraginkortasunak eta etorkizuneko erronkak. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. eta Sinke, WC Material fotovoltaikoak: egungo eraginkortasunak eta etorkizuneko erronkak.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. eta Sinke, VK Material fotovoltaikoak: egungo errendimendua eta etorkizuneko erronkak. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC 光伏材料：目前的效率和未来的挑战。 Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. eta Sinke, WC Eguzki-energiaren materialak: egungo eraginkortasuna eta etorkizuneko erronkak.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. eta Sinke, VK Material fotovoltaikoak: egungo errendimendua eta etorkizuneko erronkak.Zientzia 352, aad4424 (2016).
Song, K., Zhao, R., Wang, ZL eta Yang, Y. Efektu piro-piezoelektriko konjunttua tenperatura eta presio aldibereko auto-elikadura bidezko detekziorako. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL eta Yang, Y. Efektu piro-piezoelektriko konbinatua tenperatura eta presioa aldi berean autoelikatzeko.Song K., Zhao R., Wang ZL eta Yan Yu. Efektu piropiezoelektriko konbinatua tenperatura eta presioa modu autonomoan aldi berean neurtzeko. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. 用于自供电同时温度和压力传感的联合热压电效应。 Song, K., Zhao, R., Wang, ZL eta Yang, Y. Tenperatura eta presioarekin batera auto-elikadura lortzeko.Song K., Zhao R., Wang ZL eta Yan Yu. Efektu termopiezoelektriko konbinatua tenperatura eta presioa modu autonomoan aldi berean neurtzeko.Aurrera. alma mater 31, 1902831 (2019).
Sebald, G., Pruvost, S. eta Guyomar, D. Energia biltzea Ericssonen ziklo piroelektrikoetan oinarrituta, erlaxatzaile zeramiko ferroelektriko batean. Sebald, G., Pruvost, S. eta Guyomar, D. Energia biltzea Ericssonen ziklo piroelektrikoetan oinarrituta, erlaxatzaile zeramiko ferroelektriko batean.Sebald G., Prouvost S. eta Guyomar D. Energia biltzea Ericsson ziklo piroelektrikoetan oinarrituta, erlaxatzaile zeramiko ferroelektrikoetan.Sebald G., Prouvost S. eta Guyomar D. Energia biltzea Ericssonen ziklo piroelektrikoan oinarritutako erlaxatzaile ferroelektriko zeramikan. Smart alma mater. structure. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. eta Whatmore, RW Hurrengo belaunaldiko material elektrokaloriko eta piroelektrikoek energia elektrotermikoaren elkarbihurketarako egoera solidoan. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. eta Whatmore, RW Hurrengo belaunaldiko material elektrokaloriko eta piroelektrikoek energia elektrotermikoaren elkarbihurketarako egoera solidoan. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW взаимного преобразования твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. eta Whatmore, RW Hurrengo belaunaldiko material elektrokaloriko eta piroelektrikoek egoera solidoko energia elektrotermikoaren elkarbihurketarako. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. eta Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW взаимного преобразования твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. eta Whatmore, RW Hurrengo belaunaldiko material elektrokaloriko eta piroelektrikoek egoera solidoko energia elektrotermikoaren elkarbihurketarako.Lady Bull. 39, 1099–1109 (2014).
Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL eta Yang, Y. Nanogeneradore piroelektrikoen errendimendua kuantifikatzeko estandarra eta meritu-zifra. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL eta Yang, Y. Nanogeneradore piroelektrikoen errendimendua kuantifikatzeko estandarra eta meritu-zifra.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL eta Yang, Yu. Nanogeneradore piroelektrikoen errendimendua kuantifikatzeko estandar eta kalitate puntuazio bat. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. 用于量化热释电纳米发电机性能的标准和品质因数。 Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL eta Yang, Y.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL eta Yang, Yu. Nanogeneradore piroelektriko baten errendimendua kuantifikatzeko irizpideak eta errendimendu-neurriak.NanoEnergia 55, 534–540 (2019).
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. eta Mathur, ND Berun eskandio tantalatoan hozte-ziklo elektrokalorikoak, eremu-aldaketaren bidezko benetako birsorkuntzarekin. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. eta Mathur, ND Berun eskandio tantalatoan hozte-ziklo elektrokalorikoak, eremu-aldaketaren bidezko benetako birsorkuntzarekin.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. eta Mathur, ND Berun-eskandio tantalatoan hozte-ziklo elektrokalorikoak, eremu-aldaketaren bidezko benetako birsorkuntzarekin. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND 钽酸钪铅的电热冷却循环，通过场变化实现真正的倂 Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. eta Mathur, ND. Tantalum酸钪钪钪钪钪钪钪钪电求的电池水水水水水气水在电影在在线电影。Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. eta Mathur, ND Eskandio-berun tantalatoaren hozte-ziklo elektrotermikoa eremu-alderantzikatze bidezko benetako birsorkuntzarako.fisika Rev. X 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. eta Mathur, ND Material kalorikoak fase ferroikoen trantsizioetatik gertu. Moya, X., Kar-Narayan, S. eta Mathur, ND Material kalorikoak fase ferroikoen trantsizioetatik gertu.Moya, X., Kar-Narayan, S. eta Mathur, ND Material kalorikoak ferroide fase-trantsizioetatik gertu. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND 铁质相变附近的热量材料。 Moya, X., Kar-Narayan, S. eta Mathur, ND Burdin metalurgiaren inguruko material termikoak.Moya, X., Kar-Narayan, S. eta Mathur, ND Burdin fase-trantsizioetatik gertu dauden material termikoak.Nat. alma mater 13, 439–450 (2014).
Moya, X. eta Mathur, ND Hozteko eta berotzeko material kalorikoak. Moya, X. eta Mathur, ND Hozteko eta berotzeko material kalorikoak.Moya, X. eta Mathur, ND Hozteko eta berotzeko material termikoak. Moya, X. & Mathur, ND 用于冷却和加热的热量材料。 Moya, X. eta Mathur, ND Hozteko eta berotzeko material termikoak.Moya X. eta Mathur ND Hozteko eta berotzeko material termikoak.Zientzia 370, 797–803 (2020).
Torelló, A. & Defay, E. Hozgailu elektrokalorikoak: berrikuspena. Torelló, A. & Defay, E. Hozgailu elektrokalorikoak: berrikuspena.Torello, A. eta Defay, E. Hozkailu elektrokalorikoak: berrikuspena. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器：评论。 Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器：评论。Torello, A. eta Defay, E. Hozkailu elektrotermikoak: berrikuspena.Aurreratua. Elektronikoa. Alma Mater. 8. 2101031 (2022).
Nuchokgwe, Y. et al. Eskandio-eskandio-berun oso ordenatuetan material elektrokalorikoaren energia-eraginkortasun izugarria. National communication. 12, 3298 (2021).
Nair, B. et al. Oxidozko geruza anitzeko kondentsadoreen efektu elektrotermikoa handia da tenperatura-tarte zabal batean. Nature 575, 468–472 (2019).
Torello, A. et al. Tenperatura-tarte izugarria birsortzaile elektrotermikoetan. Science 370, 125–129 (2020).
Wang, Y. et al. Errendimendu handiko egoera solidoko hozte-sistema elektrotermikoa. Science 370, 129–133 (2020).
Meng, Y. et al. Tenperatura igoera handietarako kaskada elektrotermikoaren hozte-gailua. National Energy 5, 996–1002 (2020).
Olsen, RB eta Brown, DD Beroaren energia elektriko bihurtze zuzen eta eraginkor handikoa, piroelektrikoen neurketekin lotuta. Olsen, RB eta Brown, DD Beroaren energia elektriko bihurtze zuzen eta eraginkor handiko piroelektrikoen neurketak.Olsen, RB eta Brown, DD Beroa energia elektriko bihurtzeko zuzeneko eta oso eraginkorra neurketa piroelektrikoekin lotuta. Olsen, RB & Brown, DD 高效直接将热量转换为电能相关的热释电测量。 Olsen, RB eta Brown, DDOlsen, RB eta Brown, DD Beroaren elektrizitate bihurtze zuzen eraginkorra neurketa piroelektrikoekin lotuta.Ferroelektrizitatea 40, 17–27 (1982).
Pandya, S. et al. Energia eta potentzia dentsitatea film ferroelektriko erlaxatzaile meheetan. Alma Mater nazionala. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
Smith, AN eta Hanrahan, BM Kaskadako bihurketa piroelektrikoa: fase-trantsizio ferroelektrikoaren eta galera elektrikoen optimizazioa. Smith, AN eta Hanrahan, BM Kaskadako bihurketa piroelektrikoa: fase-trantsizio ferroelektrikoaren eta galera elektrikoen optimizazioa.Smith, AN eta Hanrahan, BM Kaskadako bihurketa piroelektrikoa: fase-trantsizio ferroelektrikoa eta galera elektrikoen optimizazioa. Smith, AN & Hanrahan, BM 级联热释电转换：优化铁电相变和电损耗。 Smith, AN eta Hanrahan, BMSmith, AN eta Hanrahan, BM Kaskadako bihurketa piroelektrikoa: fase-trantsizio ferroelektrikoen eta galera elektrikoen optimizazioa.J. Aplikazioa. fisika. 128, 24103 (2020).
Hoch, SR Material ferroelektrikoen erabilera energia termikoa elektrizitate bihurtzeko. prozesua. IEEE 51, 838–845 (1963).
Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM eta Dullea, J. Energia piroelektriko bihurgailu kaskada. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM eta Dullea, J. Energia piroelektriko bihurgailu kaskada.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM eta Dullea, J. Kaskada piroelektrikoko potentzia-bihurgailua. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。 Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM eta Dullea, J. Potentzia-bihurgailu piroelektriko kaskadatuak.Ferroelektrizitatea 59, 205–219 (1984).
Shebanov, L. eta Borman, K. Efektu elektrokaloriko handiko berun-eskandio tantalatozko soluzio solidoei buruz. Shebanov, L. eta Borman, K. Efektu elektrokaloriko handiko berun-eskandio tantalatozko soluzio solidoei buruz.Shebanov L. eta Borman K. Efektu elektrokaloriko handiko berun-eskandio tantalatoaren soluzio solidoei buruz. Shebanov, L. & Borman, K. 关于具有高电热效应的钪铅钪固溶体。 Shebanov, L. eta Borman, K.Shebanov L. eta Borman K. Efektu elektrokaloriko handiko eskandio-berun-eskandio soluzio solidoei buruz.Ferroelektrizitatea 127, 143–148 (1992).
Eskerrak eman nahi dizkiegu N. Furusawa, Y. Inoue eta K. Hondari MLC sortzen laguntzeagatik. PL, AT, YN, AA, JL, UP, VK, OB eta ED. Eskerrak eman nahi dizkiogu Luxenburgoko Ikerketa Fundazio Nazionalari (FNR) lan hau CAMELHEAT C17/MS/11703691/Defay, MASSENA PRIDE/15/10935404/Defay-Siebentritt, THERMODIMAT C20/MS/14718071/Defay eta BRIDGES2021/MS/16282302/CECOHA/Defay bidez babesteagatik.
Materialen Ikerketa eta Teknologia Saila, Luxenburgoko Teknologia Institutua (LIST), Belvoir, Luxenburgo